Ричард Филлипс Фейнман , Роберт Лейтон , Мэттью Сэндс - Том 2. Электромагнетизм и материя

антипротонов, не может измениться. В левой стороне нашей реакции эта величина равна 2. Следовательно, если мы хотим справа иметь антипротон, то ему должны сопутствовать еще три протона (или других бариона).

(обратно)

33

В английском оригинале «unworldliness». — Прим. ред.

(обратно)

34

Штрих используется здесь для обозначения запаздывающего положения и времени; не путайте его со штрихом в предыдущей главе, обозначавшим систему отсчета, подвергнутую преобразованиям Лоренца.

(обратно)

35

В этом параграфе мы не будем принимать с за единицу.

(обратно)

36

Мы пользуемся такими обозначениями ^.x=dx/dt, ^..x=d²x/dt², ^...x=d³x/dt³ и т. д.

(обратно)

37

Литература: Ch. Кittel, Introduction to Solid State Physics, 2nd ed., New York, 1956. (Имеется перевод: Ч.Киттель, Введение в физику твердого тела, Физматгиз, М., 1962.)

(обратно)

38

В сокращенном виде она помещена в конце этого выпуска, — Прим. ред.

(обратно)

39

В гл. 10, следуя общепринятому соглашению, мы писали Р=ε0χЕ и величину χ (хи) называли «восприимчивостью». Здесь же нам удобнее пользоваться одной буквой, так что вместо ε0χ мы будем писать α. Для изотропного диэлектрика α=(ϰ-1)ε0, где ϰ — диэлектрическая проницаемость (см. гл. 10 §4 вып.5)

(обратно)

40

Обычно для коэффициентов пропорциональности между P и E пользуются термином тензор восприимчивости, оставляя термин поляризуемость для величин, относящихся к одной частице. Прим. ред.

(обратно)

41

Эту работу, затраченную на создание поляризации электрическим полем, не нужно путать с потенциальной энергией —p0*Е постоянного дипольного момента p0 в поле Е.

(обратно)

42

Если не полагать с=1, как это делается здесь, то плотность энергии в принятых в книге единицах будет равна (ε0/2)(E²+с²B²) или в единицах СИ ¹/2[ε0E²+(l/μ0)B²]. — Прим. ред.

(обратно)

43

Всюду в этой главе мы будем пользоваться обозначениями, принятыми в гл. 31 (вып. 3); пусть α — атомная поляризуемость, как это определено здесь. В предыдущей главе мы пользовались буквой α для обозначения объемной поляризуемости, т. е. отношения Р к Е. Но в обозначениях этой главы P=Nαε0E [см. выражение (32.8)].

(обратно)

44

Взяты из справочника «Handbook of Physics and Chemistry».

(обратно)

45

Или записав — i=е^-iπ/2; √-i=e^-iπ/4=соsπ/4-isinπ/4, что приводит к тому же результату.

(обратно)

46

Обычные пары натрия в основном моноатомны, хотя изредка там и встречаются молекулы Na2.

(обратно)

47

Если бы все «другие» заряды находились на проводниках, то ρдр было бы тем же самым, что и ρсвоб в гл. 10 (вып. 5).

(обратно)

48

Или, если хотите, ток I на каждой грани может быть поровну; распределен на кубиках с двух сторон.

(обратно)

49

В системе, которой пользуется здесь автор, В=Н+1/ε0c² М, но D=ε0E+P. В старой, доброй системе единиц писали В=μ0Н=(1/ε0c²)Н и D=ε0Е или В=(Н+4πМ) и D=Е+4πР. Надо быть очень внимательным, когда формулы для магнетиков пишутся по аналогии с формулами для диэлектриков (ср. § 6).— Прим. ред.

(обратно)

50

Литература: Ch. Кittel, Introduction to Solid State Physics, 2nd ed., New York, 1956. (Имеется перевод: Ч. Киттель, Введение в физику твердого тела, Физматгиз, М., 1962.— Ред.)

(обратно)

51

Вместо В мы записали это уравнение через H=B-M/ε0c², чтобы согласовать со сказанным в предыдущей главе. Если вам больше нравится, можете написать U=±|μ|Ba=±|μ|(В+λ'M/ε0с²), где λ'=λ-1. Это одно и то же.

(обратно)

52

Вас может удивить, каким образом спины, которые должны быть направлены либо «вверх», либо «вниз», могут также быть направлены «вбок»! Это, конечно, правильно, но мне, право, не хотелось бы останавливаться на этом вопросе сейчас. Мы просто встанем на классическую точку зрения, представив себе атомные магнитики в виде магнитных диполей, которые могут быть ориентированы и в боковом направлении. Чтобы понять, как в квантовой механике можно в одно и то же время квантовать как «вверх—вниз», так и «направо — налево», требуется поднакопить больше знаний.

(обратно)

53

Это и есть момент инерции пластинки единичной плотности и с единичной площадью сечения

(обратно)

54

Кстати, точно такое же уравнение возникает и в других физических ситуациях: например, в мениске на поверхности --">