Ричард Филлипс Фейнман - 6. Электродинамика
Название: | 6. Электродинамика | |
Автор: | Ричард Филлипс Фейнман | |
Жанр: | Физика | |
Изадано в серии: | Фейнмановские лекции по физике #6 | |
Издательство: | неизвестно | |
Год издания: | - | |
ISBN: | неизвестно | |
Отзывы: | Комментировать | |
Рейтинг: | ||
Поделись книгой с друзьями! Помощь сайту: донат на оплату сервера |
Краткое содержание книги "6. Электродинамика"
Аннотация к этой книге отсутствует.
Читаем онлайн "6. Электродинамика". [Страница - 3]
- 1
- 2
- 3
- 4
- 5
- . . .
- последняя (79) »
а это опять -mB. Но теперь нам становится понятно, почему получается, что сила, действующая на небольшую токовую петлю, пропорциональна производной магнитного поля, как это следовало ожидать из
Другой наш результат состоит в следующем. Хоть и не исключено, что не все виды энергии вошли в формулу Uмех= m·B (ведь это просто некоторая имитация энергии), ею все же можно пользоваться, применяя принцип виртуальной работы, чтобы узнать, какие силы действуют на петли с постоянным током.
§ 2. Механическая и электрическая энергии
Теперь мы хотим пояснить, почему энергия Uмех, о которой говорилось в предыдущем параграфе, не настоящая энергия, связанная с постоянными токами, почему у нее нет прямой связи с полной энергией всей Вселенной. Правда, мы подчеркнули, что ею можно пользоваться как энергией, когда вычисляешь силы из принципа виртуальной работы, при условии, что ток в петле (и все прочие токи) не меняется. Посмотрим теперь, почему же все так выходит.
Представим, что петля на фиг. 15.2 движется в направлении +х, а ось z примем за направление В. Электроны проводимости на стороне 2 будут испытывать действие силы, толкающей их вдоль провода, в направлении у. Но в результате их движения по проводу течет электрический ток и имеется составляющая скорости vyв том же направлении, в котором действует сила. Поэтому над каждым электроном каждую секунду будет производиться работа Fyvy , где vy — компонента скорости электрона, направленная вдоль провода. Эту работу, совершаемую над электронами, мы назовем электрической. Оказывается, что когда петля движется в однородном поле, то полная электрическая работа равна нулю, потому что на одной части петли работа положительная, а на другой — равная ей отрицательная. Но при движении контура в неоднородном поле это не так — тогда остается какой-то чистый избыток одной работы над другой. Вообще-то эта работа стремится изменить поток электронов, но если он поддерживается неизменным, то энергия поглощается или высвобождается в батарейке или в другом источнике, сохраняющем ток постоянным. Вот именно эта энергия и не учитывалась, когда мы вычисляли Uмех в (15.9), потому что в наши расчеты входили только механические силы, действующие на провод.
Вы можете подумать: но сила, действующая на электроны, зависит от того, насколько быстро движется провод; быть может, если бы провод двигался достаточно медленно, этой электрической энергией можно было бы вообще пренебречь. Действительно, скорость, с какой высвобождается электрическая энергия, пропорциональна скорости провода, но все же полная выделенная энергия пропорциональна к тому же еще и времени, в течение которого проявлялась эта скорость. В итоге полная выделенная электрическая энергия пропорциональна произведению скорости на время, а это как раз и есть пройденное расстояние. Каждому пройденному в поле расстоянию отвечает заданное, и притом одно и то же, количество электрической работы.
Возьмем кусок провода единичной длины, по которому течет ток I. Провод движется перпендикулярно самому себе и магнитному полю В со скоростью v;провод. Благодаря наличию тока сами электроны обладают скоростью дрейфа vдрейфвдоль провода. Компонента магнитной силы, действующей на каждый электрон в направлении дрейфа, равна qe vпровод В. Значит, скорость, с какой производится электрическая работа, равна Fvдрейф = (qevпроводВ)vдрейф. Если на единице длины провода имеется N проводящих электронов, то вся величина электрической работы, производимой в секунду, такова:
Но Nqеvдрейф равно току I в проводе, так что
И поскольку ток поддерживается неизменным, то силы, действующие на электроны проводимости, не ускоряют их; электрическая энергия переходит не к электронам, а к тому источнику, который сохраняет силу тока постоянной.
- 1
- 2
- 3
- 4
- 5
- . . .
- последняя (79) »
Книги схожие с «6. Электродинамика» по жанру, серии, автору или названию:
Евгений Михайлович Лифшиц, Владимир Борисович Берестецкий, Лев Петрович Питаевский - Теоретическая физика в 10т. Т.4. Квантовая электродинамика Жанр: Физика Год издания: 2002 |
Ричард Филлипс Фейнман - Вы, разумеется, шутите, мистер Фейнман! Жанр: Биографии и Мемуары Год издания: 2014 |
Ричард Филлипс Фейнман, Роберт Лейтон, Мэттью Сэндс - Том 2. Электромагнетизм и материя Жанр: Физика Серия: Фейнмановские лекции по физике |
Ричард Филлипс Фейнман, Роберт Лейтон, Мэттью Сэндс - Том 3. Квантовая механика Жанр: Физика Серия: Фейнмановские лекции по физике |
Другие книги из серии «Фейнмановские лекции по физике»:
Ричард Филлипс Фейнман - Фейнмановские лекции по физике 3a Жанр: Физика Серия: Фейнмановские лекции по физике |
Ричард Филлипс Фейнман - Фейнмановские лекции по физике-2 Жанр: Физика Серия: Фейнмановские лекции по физике |
Ричард Филлипс Фейнман - 1. Современная наука о природе, законы механики Жанр: Физика Серия: Фейнмановские лекции по физике |
Ричард Филлипс Фейнман - 8a. Квантовая механика I Жанр: Физика Серия: Фейнмановские лекции по физике |